Ядерная физика реферат по физике скачать бесплатно ядро.

Атомное ядро — Википедия. А. Ядро заряжено положительно, заряд ядра определяет химический элемент, к которому относят атом. Размеры ядер различных атомов составляют несколько фемтометров, что более чем в 1. Атомные ядра изучает ядерная физика. Атомное ядро состоит из нуклонов — положительно заряженных протонов и нейтральных нейтронов, которые связаны между собой при помощи сильного взаимодействия. Протон и нейтрон обладают собственным моментом количества движения (спином), равным . Единственный стабильный атом, не содержащий нейтронов в ядре — лёгкий водород (протий).

Безъядерная клетка не может долго существовать, и ядро тоже не. Раздел: Биология и химия. Где скачать еще рефератов?

Атомное ядро, рассматриваемое как класс частиц с определённым числом протонов и нейтронов, принято называть нуклидом. В некоторых редких случаях могут образовываться короткоживущие экзотические атомы, у которых вместо нуклона ядром служат иные частицы. Количество протонов в ядре называется его зарядовым числом.

1.Ядро и его структурные компоненты. В ней одновременно протекают тысячи химических реакций. Вещества из . Данная работа из раздела Химия, работа Рефераты по химии скачать бесплатно — Реферат плюс на сайте реферат плюс. Рефераты · Физика · Физика атомного ядра - скачивать бесплатно.

Скачать: Клеточное ядро - центр управления жизнедеятельностью клетки.

Z. Количество протонов в ядре определяет структуру электронной оболочки нейтрального атома и, таким образом, химические свойства соответствующего элемента. Количество нейтронов в ядре называется его изотопическим числом. N. Ядра с одинаковым числом протонов и разным числом нейтронов называются изотопами. Ядра с одинаковым числом нейтронов, но разным числом протонов — называются изотонами. Термины изотоп и изотон используются также применительно к атомам, содержащим указанные ядра, а также для характеристики нехимических разновидностей одного химического элемента.

Полное количество нуклонов в ядре называется его массовым числом. A. Нуклиды с одинаковым массовым числом, но разным протон- нейтронным составом принято называть изобарами.

Как и любая квантовая система, ядра могут находиться в метастабильном возбуждённом состоянии, причём в отдельных случаях время жизни такого состояния исчисляется годами. Такие возбуждённые состояния ядер называются ядерными изомерами. При таком устройстве атома . С 1. 92. 0 года ядро атома водорода имеет официальный термин — протон. В 1. 92. 1 году Лиза Мейтнер предложила.

Однако в 1. 92. 9 году произошла «азотная катастрофа» — В. Гайтлер и Г. Герцберг установили. Таким образом, эта модель вступила в противоречие с экспериментальными результатами измерений спинов и магнитных моментов ядер. В 1. 93. 2 году. Джеймсом Чедвиком была открыта новая электрически нейтральная частица, названная нейтроном. В том же году Иваненко. В дальнейшем, с развитием ядерной физики и её приложений, эта гипотеза была полностью подтверждена.

Некоторые модели могут взаимоисключать друг друга. Наиболее известными являются следующие: Зарядовым числом. Z. Парой чисел Z. Можно рассмотреть некоторые ядерно- физические характеристики нуклидов с заданными зарядовыми и массовыми числами.

Число протонов в ядре Z. Ядерные свойства изотопов элемента, в отличие от химических, могут различаться чрезвычайно резко. Свои экспериментальные наблюдения учёный интерпретировал зависимостью длины волны рентгеновского излучения от некоторой константы Z.

В ядерной физике массу ядер принято измерять в атомных единицах массы (а. Следует отметить, что стандартная масса, которая обычно приводится для нуклида — это масса нейтрального атома. Для определения массы ядра нужно из массы атома вычесть сумму масс всех электронов (более точное значение получится, если учесть ещё и энергию связи электронов с ядром). Кроме того, в ядерной физике часто используется энергетический эквивалент массы. Согласно соотношению Эйнштейна, каждому значению массы M.

Кроме того, нуклоны участвуют в ядре в орбитальном движении, которое также характеризуется определённым моментом количества движения каждого нуклона. Орбитальные моменты принимают только целочисленные значения . Все механические моменты нуклонов, как спины, так и орбитальные, суммируются алгебраически и составляют спин ядра. Несмотря на то, что число нуклонов в ядре может быть очень велико, спины ядер обычно невелики и составляют не более нескольких . Все парные протоны и нейтроны взаимодействуют только так, что их спины взаимно компенсируются, то есть пары всегда взаимодействуют с антипараллельными спинами. Суммарный орбитальный момент пары также всегда равен нулю. В результате ядра, состоящие из чётного числа протонов и чётного числа нейтронов, не имеют механического момента.

Отличные от нуля спины существуют только у ядер, имеющих в своём составе непарные нуклоны, спин такого нуклона суммируется с его же орбитальным моментом и имеет какое- либо полуцелое значение: 1/2, 3/2, 5/2. Ядра нечётно- нечётного состава имеют целочисленные спины: 1, 2, 3 и т. Они измеряются в магнетонах и у различных ядер равны от . Из- за относительно большой массы нуклонов магнитные моменты ядер очень малы по сравнению с магнитными моментами электронов, поэтому их измерение гораздо сложнее. Как и спины, магнитные моменты измеряются спектроскопическими методами, наиболее точным является метод ядерного магнитного резонанса.

Магнитный момент чётно- чётных пар, как и спин, равен нулю. Магнитные моменты ядер с непарными нуклонами образуются собственными моментами этих нуклонов и моментом, связанным с орбитальным движением непарного протона. Квадрупольный момент имеет знак плюс, если ядро вытянуто вдоль оси спина (веретенообразное тело), и знак минус, если ядро растянуто в плоскости, перпендикулярной оси спина (чечевицеобразное тело). Известны ядра с положительными и отрицательными квадрупольными моментами. Отсутствие сферической симметрии у электрического поля, создаваемого ядром с ненулевым квадрупольным моментом, приводит к образованию дополнительных энергетических уровней атомных электронов и появлению в спектрах атомов линий сверхтонкой структуры, расстояния между которыми зависят от квадрупольного момента.

Связь нуклонов осуществляется чрезвычайно короткоживущими силами, которые возникают вследствие непрерывного обмена частицами, называемыми пи- мезонами, между нуклонами в ядре. Экспериментально было обнаружено, что для всех стабильных ядер масса ядра меньше суммы масс составляющих его нуклонов, взятых по отдельности. Эта разница называется дефектом массы или избытком массы и определяется соотношением. Эта величина равна изменению потенциальной энергии нуклонов в результате их объединения в ядро. Logitech Скачать Пакет Драйверов. Энергия, эквивалентная дефекту массы, называется энергией связи ядра и равна: Ec=(Zmp+(A. Нуклиды с такими массовыми числами наиболее устойчивы. С дальнейшим ростом A.

Если бы ядерные силы не обладали свойством насыщения, то в пределах радиуса действия ядерных сил каждый нуклон взаимодействовал бы с каждым из остальных и энергия взаимодействия была бы пропорциональна A(A. В настоящее время оба этих процесса, приводящих к выделению энергии, осуществлены, причём последний лежит в основе современной ядерной энергетики, а первый находится в стадии разработки.

Детальные исследования показали, что устойчивость ядер также существенно зависит от параметра N/Z. В среднем для наиболее стабильных ядер. Все ядра с нечётными значениями этих величин являются ядрами лёгких нуклидов 1.

H. Среди изобар с нечётными A, как правило, стабилен лишь один. В случае же чётных A. Это явления свидетельствует о том, что как нейтроны, так и протоны, проявляют тенденцию группироваться парами с антипараллельными спинами, что приводит к нарушению плавности вышеописанной зависимости энергии связи от A. Также чётность числа нейтронов в составе тяжёлых ядер определяет их способность делиться под воздействием нейтронов.

Они обладают свойствами насыщения, в связи с чем ядерным силам приписывается обменный характер (с помощью пи- мезонов).